F-Theta透鏡教程

透鏡經(jīng)過設計可以在激光掃描或雕刻系統(tǒng)中實現(xiàn)最佳性能。這些透鏡極其適合雕刻和標記系統(tǒng)、圖像轉移和材料處理等應用。對于激光掃描和雕刻系統(tǒng)中的很多應用，平面成像場可以實現(xiàn)優(yōu)良的結果。一個球面透鏡只能在圓形平面上成像(參看圖1A)。平場聚焦透鏡可以解決這個問題。然而，光束的偏移取決于有效焦距(f)和偏移角θ正切值的乘積[f × tan (θ)，請參看圖1B]。

雖然這種非線性的偏移可以通過合適的軟件算法進行說明，但理想的解決方案是產(chǎn)生一個線性偏移(即恒定的掃描速率)。平場聚焦透鏡設計具有桶形畸變，產(chǎn)生的偏移大小與θ成線性關系(f*θ，參看圖1C)。這種簡單的對應關系不需要復雜的電子矯正，可以實現(xiàn)快速、相對廉價和小型化的掃描系統(tǒng)。

圖1 - 掃描透鏡

F-theta透鏡可以解決許多與激光掃描相關的問題。此外，平場聚焦透鏡的緊湊設計使用戶可以減少用來實現(xiàn)平面像面的光學部件數(shù)量。這些透鏡能夠實現(xiàn)更緊密的光斑尺寸，這樣就可以實現(xiàn)更高的掃描或印制分辨率，以及更高的雕刻或焊接密度。最重要的是，使用這些透鏡時，光斑尺寸(分辨率和強度)在整個像平面上幾乎都是恒定值。

掃描透鏡裝置

激光掃描系統(tǒng)經(jīng)過優(yōu)化可以實現(xiàn)對激光束腰尺寸(聚焦光斑的直徑)和束腰確切位置的精密控制。一個激光掃描系統(tǒng)根據(jù)功能，一般將會結合一片或兩片掃描反射鏡。例如，在單片反射鏡的系統(tǒng)中，該反射鏡將被放置于平場聚焦透鏡的入瞳處。在一個雙反射鏡系統(tǒng)中，平場聚焦透鏡的入瞳則位于兩片反射鏡之間。為了實現(xiàn)平場聚焦透鏡的最佳性能，反射鏡的間隔應該最小。

掃描透鏡特征

選擇平場聚焦透鏡需要考慮的一些最重要的因素有工作波長、光斑尺寸和掃描長直徑(SFD)。用戶可以通過這些參數(shù)在掃描系統(tǒng)中設置更多的限制，比如入射光束直徑、掃描反射鏡偏移、反射鏡安裝和反射鏡位置。

圖2 -場曲和F-Theta畸變

掃描場直徑(SFD)，或掃描長度，是指在像平面中光束由透鏡聚焦所在方形區(qū)域的對角線長度。該規(guī)格可以幫助定義偏移(沿著焦距方向)。輸出掃描角(OSA)為輸出激光光束在它通過掃描透鏡后與像平面法線的夾角。盡管對于掃描或雕刻系統(tǒng)而言OSA的變化都不會大幅度地影響動力，OSA在整個像場范圍內都是不同的。應該注意的是，OSA對于遠心透鏡而言總是為零。后焦距(BFL)為物理透鏡(外部玻璃元件)的頂端和近軸焦點之間的距離。后工作距(BWD)為透鏡外殼與近軸焦點之間的距離。

另外一個需要考慮的重要參數(shù)為場畸變和場曲。盡管平場聚焦透鏡通過精心設計后可以提供一個平面像面，但對于一個真實的透鏡而言，測量值很難達到理論值。實際應用中總會出現(xiàn)一些畸變和場曲。圖2顯示了我們FTH100-1064平場聚焦透鏡的這些參數(shù)，其焦距為100毫米，最大偏移角為28度。該圖顯示了毫米為單位的場曲，以及與掃描角存在函數(shù)關系的f-theta畸變，用百分比表示。一般地，在構建掃描系統(tǒng)時，最好能將零場曲點設計到掃描范圍的中點，這樣可以在掃描過程中幫助限制場曲的程度。

總結

如前所述，激光系統(tǒng)的目標是為必要的分辨率產(chǎn)生適當?shù)墓獍叱叽?，并精確地將其定位在平面像面中的任意一點上。一般地，衍射極限掃描透鏡所產(chǎn)生光斑尺寸由下式確定

其中，光斑尺寸為光束直徑的1/e2，λ為激光波長，f為透鏡的有效焦距，A為入射光束直徑。C為常數(shù)，與光瞳照明和輸入截斷的程度有關(對于高斯光束，當入射光束在1/e2
直徑位置截斷時C=1.83)。

焦距也會影響掃描場的直徑，可以由下式表示

其中L為掃描場的對角線長度，θ為最大偏移角，單位為弧度，而f為透鏡的有效焦距。通過將θ最/大化，系統(tǒng)的焦距可以最小化。一般而言這是保持L所優(yōu)先考慮的方法，這是因為它將減小所需光學元件的尺寸，從而構建一個更加緊湊、性價比更高的系統(tǒng)。此外，由掃描反射鏡電動機的不穩(wěn)定性所引起的f-theta畸變也會被減小，這是因為這些畸變與EFL是成比例的(更小的EFL引起更小的畸變)。